코어-쉘 모델의 기본 아이디어

원자의 핵외전자와의 운동적 상황 비교에서, 원자핵이 껍데기 구조를 가지려면 아래의 몇 가지 요구 사항을 만족해야 합니다.
원자핵의 모든 에너지 레벨소능 내납의 핵자 수는 일정한 제한이 있습니다.
√핵 내에 평균적인 것이 존재한습니다. 이 평균 경기장은 구체에 가까운 원자핵에 대하여 말합니다.

각각의 핵자의 운동은 독립적입니다.

두 개의 가설:

原子 원자핵에는 원자가 존재하지 않습니다. 서브에는 비슷한 심장이 있지만 이런 평균장이 존재한다고 봅니다. 즉 원자핵의 모든 핵자는 나머지 (A-1)개 핵자의 평균구에 있습니다. 대칭세장(자흡장)에서의 운동입니다.
√핵자의 평균 자유정도는 그러나 매우 짧지만 불이익 원리는 같은 에너지급 상핵자의 수를 제한합니다. 즉, 핵자끼리 부딪힐 확률은 그리 높지 않습니다. 독립운동을 하고 있습니다. 양성자와 중성자는 각각 자신의 궤도에 따라 저에너지에서 고에너지로 향합니다. 배치는 핵 내 핵자의 스핀과 궤도가 강하게 결합합니다.

핵의 자유 운동
어떤 핵도 다른 핵에 있습니다. 부 형성의 평균 세장에서의 운동은, 유리 불용 원리로 인해, 인접 에너지 레벨이 이미 꽉 차서, 핵자는 일반적으로 상태를 변화시킬 수 있는 충돌을 할 수 없습니다. 따라서 핵자는 핵 내에서 상당히 자유롭게 운동하며, 항상 특정한 에너지 상태를 유지합니다.

 

원자핵각층모델표

원자핵-내부구조 모형시계 
핵물리와 비핵화학에서 핵쉘러 모델은 담합불합원리의 구조를 이용하여 기술된 원자핵의 에너지 레벨의 한 모델입니다.
실험 자료를 분석하여 발견합니다. 원자핵이 유사한 원소의 주기성을 갖는 경우, 중성자 수 또는 양성자 수가 2, 8, 20, 28, 50, 82 및 중성자 수가 126인 원자핵은 특히 안정적이고 자연계에서도 인접한 핵종보다 풍부합니다. 중성자(또는 양성자) 수 증가에 따른 원자핵의 일부 성질 변화도 이들 값을 거쳐 돌연변이를 일으킵니다. 이를 환수라고 합니다. 환수의 존재는 평균을 나타냅니다. 장의 개념은 원자핵에도 의미가 있습니다. 상호작용은 비교적 약하고 미세요법으로 처리할 수 있다는 것이 껍데기 모델의 기본 사상입니다.

셸 모델링
핵기태에 대한 스핀과 우칭이렇게 해석을 합니다.
(1) 폐각층 내의 핵자각운동량에 대한 기여도가 0이므로 폐각층 바깥에 하나의 핵자(또는 층 안에 구멍이 있는 것)가 있는 원자핵의 기저 스핀과 우칭은 이 핵자에 달려 있습니다.
(2) 짝수 중성자 또는 짝수양성자는 각운동량에 기여하지 않습니다.
(3) 짝수핵의 기저상태 자체회전하면 반드시 0이 되고, 이를 정이라고 합니다.
(4) 기(奇) A핵의 기(基) 상태 자체선화우칭은 최후의 그 핵에 달려 있습니다.
(5) 치기핵의 스핀과우칭은 마지막 중성자와 마지막 양성자 사이의 결합에 따라 결정되며 스핀은 반드시 정수입니다.

 

핵의 기저 자기 모멘트에 대한 예고
(1) 짝수핵의 기저상태 자체스핀이 0이므로 자기 모멘트는 0입니다.
(2) 기 A핵, 자기 모멘트유마지막 핵자의 각동량은 (단입자 모형), 즉 I=j를 결정합니다.
(3) 껍질 이론의 단일 입자서브모델은 A핵의 기저 모멘트를 정확히 예언할 수는 없지만 실험과 일치하는 추세를 보였습니다.
(4) 이미 알려진 A핵의스핀 시 자기 모멘트의 측정을 통해 이 원자핵의 가장 바깥쪽 핵자의 궤도 각동량과 원자핵의 우칭이 Schmidt 선에 의해 결정됩니다.

 

원자핵에 대한 기형 전기 4극모멘트 예측
(1) 단입자 껍질 모형:기원전 4극 모멘트는 최외부 핵자에 의해 완전히 결정됩니다.
(2) 기중자는 전기를 띠지 않습니다. 그래서 전기 사극 모멘트가 생기지 않습니다.
(3) 탕키 Z형 N핵의만각층 바깥에 p개의 양성자가 각동량이 j인 에너지 레벨 위에 있을 때 계산 공식을 제시합니다.

원자핵 케이스 모델 기타응용
(1) 원자핵 베타 붕괴의급수를 뛰어넘습니다.
(2) 원자핵의 감마약진확률의 정성적 설명
(3) 핵반응
(4) 원자핵에 대한 저여력태자선과 우칭의 해석.

 

기타 정보
껍질 모형은 핵자운을 강조했습니다. 동적 독립성, 간략화 근사: 핵자 사이의 남은 상호작용을 완전히 무시하고, 단입자 평균장에서 핵자가 완전히 독립된 운동을 하는 것으로 간주합니다. 이를 극단적 단입자 모형이라고 부릅니다.
처음에 사람들은 평균장을 가정하였습니다. 간단한 센터링, 공진자장과 같은 레벨의 성능은 부도에서 왼쪽으로 나타낸 바와 같이 정확한 껍질을 제시할 수 없습니다. 나중에 M.G. 마이어와 J.H.D. 옌센은 독립적으로 원자핵의 단입자 평균장 含有이 강한 자기를 함유하고 있다고 지적했습니다. 

핵 케이스 모델
원자핵(중성자,양성자)- 내부 구조 모형도 중 구대칭의 위상 및 각각 핵인 스핀 각운동량과 궤도 각운동량입니다. 양자역학에 따르면, 이 평균장에 대하여 일련의 불연속적인 에너지 레벨이 존재합니다. 단입자 에너지 레벨의 그래프를 그림에 나타냅니다. 그림에서 왼쪽 끝은 진자 양자수[=2]를 나타냅니다. 이는 보다 현실적인 구형의 대칭에서 얻어집니다. 스핀 궤도 결합 항목이 포함된 에너지 레벨은 그림의 중간에 그려집니다. 오른쪽 원괄호 안의 값은 이 에너지 준위의 간병도 2+1(총각동량의 투영 양자수는 -, -+1, …, 총 2+1개의 값도 취합할 수 있습니다.)이며, 그 아래쪽에 붙어 있는 모든 저에너지 준수의 간병도 값입니다. 그림에서 볼 때, 이 단입자 에너지 순서는 그룹입니다. 껍데기 하나하나를 합성한 껍데기 내 각 에너지 레벨 간 거리는 인접한 두 껍데기에 비해 상·하 에너지 레벨 간 거리가 훨씬 작습니다. 핵자는 스핀을 위한 피밀자이기 때문에, 유리 불용 원리에 따라 각각의 단입자 상태는 최대 1개의 양성자와 1개만 채울 수 있습니다. 중성자 원자핵처기본 상태에서는 그 양성자가 화목합니다. 중성자는 폴리원리에 복종하고 있습니다. 전제에 따라 낮은 입자부터 높은 입자까지 각 단입자를 채우는에너지 레벨입니다. 어떤 주 '껍질'을 채웠을 때, 이 원자핵의 양성자(중성자)의 총수는 그림의 오른쪽 끝에 열거된 값입니다. 이것은 정확히 실제입니다. 예를 들어, He 핵기 상태의 두 양성자와 두 중성자는 ls 껍데기를, 核O 핵기 상태의 여덟 양성자와 여덟 중성자는 ls와 lp 껍데기를 각각 채웁니다. 독립입자 모델의 관점에서 보면 원자핵의 환수는 주 '껍질층'을 채울 때 핵이 되는 양성자(중성자)의 총 수이며, 환수핵은 닫힌 껍질 원자핵(일명 만껍질핵)입니다. 껍데기가 닫혀 있을 때, 핵은 외부 작용이 쉽지 않고, 환수핵의 결합은 인접한 핵의 결합보다 훨씬 크기 때문에, 이들 핵은 특히 안정적입니다. 위에서 언급한 HeHe, OO, 이 핵은 중성자 수가 모두 환수이므로 특히 안정하며, 이를 쌍환상핵 또는 쌍만각핵이라고 합니다.

 

 

극단적 단입자 모형의 기저에서초석 위에 만약 나머지 상호작용에 쌍대력(또는 쌍대력)이 존재한다고 가정한다면, 에너지 레벨에 채워진 각각의 양성자(중성자)의 각운동량모두 결합하여 0을 합성하니, 자연스레 양성자 수와 중성자 수가 모두 짝수인 모든 것을 해석하였습니다. 원자핵기태는 모두 영각운동량을 가지고 있다는 사실, 게다가 여기에서 예언한 질량수는 홀수인 원자핵기태의 총 각운동량은 대부분의 경우에 마지막과 같습니다. 짝이 안 되는 기핵자의 총체.각동량이 같다는 사실도 실험과 일치합니다. 홀수 원자핵의 성질을 단지 마지막 짝이 되지 않는 홀수핵자에 의해서만 결정되는 단순화된 모형을 단입자 껍질 모형이라고 하는데, 이것은 원자핵의 기저 상태와 저급발 상태의 어떤 것을 설명하고 있습니다. 몇몇 성격상 어느 정도 성공을 거두었습니다. 그러나 많은 사실은 핵자 간의 잔여 상호작용을 무시할 수 없으며, 핵자 간에는 먼저 닫힌 껍질 바깥의 덜 얽힌 핵자(이 핵자들을 가격핵자라고 합니다) 사이의 나머지 상호작용을 계산한 껍질 모형이 다입자 껍질 모형으로 불립니다.